Главная > Физика > Дисперсионные теория сильных взаимодействий при низких энергиях
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

18.2. Метод Чу-Лоу и формула Селлери.

Одной из наиболее употребительных моделей является схема изучения реакции, основанная на приближении однопионного обмена. В этом методе процесс при малых инвариантных передачах импульса нуклона

описывается диаграммой рис. 34, т. е. благодаря наличию особенности

связанной с пропагатором обменного пиона, вклад от диаграммы рис. 34 доминирует над вкладом всех остальных диаграмм.

Рис. 34.

Очевидно, в районе полюса при

где — импульс начального -мезона, — энергия би-пиона, — константа -взаимодействия если обменный пион нейтральный, и если пион заряженный).

Так как аналитической функцией в круге радиуса то данные из физической области при фиксированном можно экстраполировать по переменной в точку и в результате получить сечение Определение пион-пионного сечения с помощью (18.6) и называется методом

Способ определения фаз пион-пионного рассеяния из данных реакции не использующий экстраполяции, был предложен в работах Феррари и Селлери (1961) и Селлери (1965). Эти авторы явно учли тот факт, что заштрихованные вершины на рис. 34 не находятся на массовой поверхности обменного пиона.

Формула, предложенная ими, имеет вид

Здесь s — квадрат полной энергии в всех частиц, р — импульс начального нуклона в этой системе, - импульс обменного пиона в разлетающихся пионов, — множитель, учитывающий виртуальность обменного мезона, имеющий вид

— дифференциальное сечение -рассеяния вне массовой поверхности,

Напомним, что эти формулы опираются на предположение о доминирующей роли однопионной диаграммы. В каждом конкретном случае эта гипотеза может быть проверена с помощью критерия Янга — Тримана (1962). Эти авторы заметили, что в том случае, если реакция идет через одно-пионный обмен, все сечения не зависят от угла а между плоскостями, первая из которых образована векторами импульса налетающего пиона и первоначального нуклона, а вторая — векторами импульса налетающего пиона и одного из конечных пионов. При этом все векторы берутся в разлетающихся пионов. Отклонение от критерия Янга — Тримана позволяет судить о вкладах диаграмм, конкурирующих с диаграммой одномезонного обмена.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление