Главная > Физика > Дисперсионные теория сильных взаимодействий при низких энергиях
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

21.2. Связь с наблюдаемыми сечениями, парциальные волны pN-рассеяния.

Дифференциальное сечение в с.ц.м. определяется соотношением

где означает усреднение по начальным и суммирование по конечным значениям спиновой переменной нуклона, — полная энергия. Вместо амплитуды Т удобно ввести новую величину

Из условия унитарности -матрицы следует (оптическая теорема), что в с.ц.м.

Поскольку полное сечение инвариантно относительно преобразования Лоренца, то справедливо равенство

и

В двухкомпонентной форме записи матрица М выражается через амплитуды (амплитуды с заданной спиральностью, введенные Жакобом и Виком (1959)):

В этой записи

где — двухрядные паулевские спиноры начального и конечного состояний нуклонов. Разложения по парциальным волнам имеют вид

где . Индекс означает, что полный момент количества движения . Изотопические индексы здесь опущены, но предполагается, что . Тогда амплитуды -упругого рассеяния вычисляются с помощью формул (21.7), (21.8). Фазы рассеяния зависят от энергии и действительны в интервале Так же как и в случае -рассеяния, мы будем пренебрегать неупругими процессами и считать, что фазы действительны для всех . Используя соотношения (21.11), (21.17) и (21.20), можно установить связи

и, наоборот,

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление