Главная > Физика > Дисперсионные теория сильных взаимодействий при низких энергиях
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

26.2. Статический предел.

Ранее (§ 22) было показано, обычные д. с. для рассеяния вперед приводят в статическом пределе к уравнениям Для уяснения отличия системы (26.5) от этих уравнений совершим всюду в (26.5) разложение по степеням и сохраним в подынтегральных функциях наибольшую из парциальных волн — -волну (Исаев и др. ):

(вид формфактора ) детально обсуждался в § 19);

Здесь в не предполагается какого-либо конкретного вида фазы -рассеяния. Величина является параметром теории.

Переходя в уравнениях (26.6) и (26.7) к пределу что соответствует выключению -взаимодействия, легко получить уравнения в которых под интегралами оставлены только наибольшая парциальная волна (3,3) и проведены соответствующие вычитания. Интересной особенностью уравнений (26.6) и (26.7) является отсутствие в выражениях для -членов. Отмеченное свойство является проявлением определенной симметрии вклада от -взаимодействия в -рассеяние.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление