Главная > Математика > Дифференциальное и интегральное исчисления для втузов, т.2
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 3. Решение уравнения колебаний струны методом разделения переменных (методом Фурье)

Метод разделения переменных (или метод Фурье), который мы сейчас рассмотрим, является типичным для решения многих задач математической физики. Пусть требуется найти решение

уравнения

удовлетворяющее краевым условиям

Будем искать (не равное тождественно нулю) частное решение уравнения (1), удовлетворяющее граничным условиям (2) и (3), в виде произведения двух функций , из которых первая зависит только от а вторая только от

Подставляя в уравнение (1), получаем и, разделив члены равенства на

В левой части этого равенства стоит функция, которая не зависит от а в правой — функция, не зависящая от t. Равенство (7) возможно только, в том случае, когда левая и правая части не зависят ни от ни от t, т. е. равны постоянному числу. Обозцачрм, его через , где (позднее будет рассмотрен и случай Итак,

Из этих равенств получаем два уравнения

Общие решения этих уравнений будут (см. гл. XIII, § 21)

где - произвольные постоянные.

Подставляя выражения в равенство (6), получим

Подберем теперь постоянные А и В так, чтобы удовлетворялись условия (2) и (3). Так как противном случае будет

, что противоречит поставленному условию), то функция должна удовлетворять условиям (2) и (3), т. е. должно быть Подставляя значения в равенство (10), на основании (2) и (3) получаем

Из первого уравнения находим . Из второго уравнения следует

, так как в противном случае было бы что противоречит условию. Следовательно, должно быть

откуда

(мы не берем значение , так как в этом случае было бы ). Итак, мы получили

Найденные значения к называются собственными значениями для данной краевой задачи. Соответствующие им функции называются собственными функциями.

Замечание. Если бы] мы взяли вместо выражение то уравнение (8) приняло бы вид

Общее решение этого уравнения:

Отличное от нуля решение в такой форме не может удовлетворять граничным условиям (2) и (3).

Зная мы, пользуясь равенством (11), можем написать

Для каждого значения , следовательно, для каждого А., выражения (13) и (14) подставляем в равенство (6) и получаем решение уравнения (1), удовлетворяющее граничным условиям (2) и (3). Это решение обозначим

Для каждого значения n мы можем брать свои постоянные С и D и потому пишем (постоянная В включена в ).

Так как уравнение (1) линейное и однородное, то сумма решений также является решением, и потому функция, представленная рядом

или

также будет решением дифференциального уравнения (1), которое будет удовлетворять граничным условиям (2) и (3). Очевидно, ряд (16) будет решением уравнения (I) только в том случае, еели коэффициенты таковы, что этот ряд сходится и сходятся ряды, получающиеся после двукратного почленного дифференцирования по и по

Решение (16) должно еще удовлетворять начальным условиям (4) и (5). Этого мы будем добиваться путем подбора постоянных Подставляя в равенство получим (см. условие (4))

Если функция f(x) такова, что в интервале ) ее можно разложить в ряд Фурье (см. § I гл. XVII), то условие (17) будет выполняться, если положить

Далее, дифференцируем члены равенства по t и подставляем Из условия (5) получается равенство

Определяем, коэффициенты Фурье этого ряда:

или

Итак, доказали, что ряд (16), где коэффициенты определены по формулам (18) и (19), если он допускает двукратное

почленное дифференцирование, представляет функцию и которая является решением уравнения (1) и удовлетворяет граничным и начальным условиям

Замечание. Решая рассмотренную задачу для волнового уравнения другим методом, можно доказать, что ряд (16) представляет решение и в том случае, когда он не допускает почленного дифференцирования. При этом функция f(x) должна быть дважды дифференцируемой, - один раз дифференцируемой.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление